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6) 1 To E = T/T o - l = T-T o ' (7) Dieser Ausdruck ist scheinbar ebenso groß wie bei einem CARNoT-Prozeß 'zwischen T und T o• Es ist jedoch zu beachten, daß im CARNoT-Prozeß die ganze Kälteleistung bei der tiefsten Temperatur T o erzeugt wird, hier aber die tiefe Temperatur von T o bis T ansteigt. Die Kälteleistung zwischen Tl und Tl' kann man aber innerhalb des Kreisprozesses unter gleichzeitiger Senkung des oberen Druckes von p auf p' (Abb. 4) auch dadurch verwerten, daß man die Hochdruckluft bei p' = konst von der Temperatur T 2" bis zur Umgebungstemperatur T 3 = Tl' abkühlt und die weitere Abkühlung bis T 3 " = Tl in einem Wärmeaustauscher vornimmt, in dem die Hochdruckluft im Gegenstrom zur Niederdruckluft geleitet wird, die sich dabei von Tl auf Tl' erwärmt.

Diese Arbeit hat eine Flut von Veröffentlichungen, besonders in den USA, hervorgerufen. Eine vorläufige Bibliographie (,33 Zitate) findet man in Refrig. Engng. Bd. 59 (1951) S. ', Patente und Berichte aus der Industrie. 19 Kreisprozesse. Rohrende Temperaturen bis - 40 8 C zu erreichen. In Abb. 10 ist ein Wirbelrohr nach HILSCH perspektivisch dargestellt!. HILSCH selbst beschreibt die Vorgänge im Wirbelrohr an Hand der Abb. 11 wie folgt: Der durch die Düse 0 tangential in das Rohr Deintretende Luftstrahl kann bei beiderseits offenen Rohrenden nur mit einer Schraubenströmung längs der linken Rohrwand entweichen.

Dieser Bereich ist durch die Zustands- gleichung des betreffenden Gases eindeutig bestimmt. Wird T (:~)p < v, dann tritt bei der Drosselung eine Erwärmung auf, die z. B. bei Wasserstoff schon unter Normalbedingungen beobachtet wird, bei Luft aber erst im Gebiet höherer Drücke und Temperaturen auftritt (bei 140 Atm für t> 280 0 C, bei 220 Atm für t> 240° Cl. Der elementare Kühleffekt wird Null, wenn T (:~)p = v wird. Diese Bedingung ist nicht nur im idealen Gaszustand erfüllt; den geometrischen 1 Eine ausführliche Behandlung des JOULE·THOMSoN·Effektes findet man in Bd.

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