Dr. Hans Georg Möller (auth.), Dr. Hans Georg Möller (eds.)'s Die Physikalischen Grundlagen der Hochfrequenztechnik PDF

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35}. 51 fließt, fließt in der Kapsel c.. c. j ro L 12 ~2=-"'1jroL2+R' Wir betrachten zunächst den Fall, daß wL 2 ~ R (R stand der Kapsel). Wir erhalten dann S 2 = = Wider- S 1 LL122 • Der ge- Abb. 35· RapseJungvon Spulen. samte Kraftfluß, der einen die Kapsel umgebenden Leiter durchsetzt, ist dann (/> a = I ~ flo 1 ~e'l + ~ = fl 0 I1 tN fl 0 I2 ~e'2 ~1 { I l\' I = flo T 1 . - 2 2 c.. o/1 N~ t flofsl l fI Lehrb. drahtl. Nachr;chtentechnik I. 3· Auß. = 0 . /2 S 2 = fl 0 I1 TN T c. 51- flo /2 S-1 Lu T L2 Der Schwingungskreis.

Stehende Funktion der Verteilung, die sich wie die Entropie nur in einer Richtung ändert? BOLTZMANN führt ein: a) Die Stöße seien elastisch, so daß sich die Gesamtenergie bei den Stößen nicht ändert. Die Rotation der Moleküle spiele keine Rolle. b) Die räumliche Verteilung der Moleküle sei gleichmäßig. B. Schwerefeld), das die Moleküle nach einer Seite zieht. c) Die Verteilung der Teilchen auf die verschiedenen Richtungen der Geschwindigkeit sei gleichmäßig. Wenn die räumliche Verteilung gleichmäßig ist (b) und wenn es auf die Geschwindigkeitsrichtung (und damit Geschwindigkeitsvorzeichen) nicht ankommt (c), kann die Verteilung nur von v2 , also von E abhängen.

2 S 2 = fl 0 I1 TN T c. 51- flo /2 S-1 Lu T L2 Der Schwingungskreis. 18 Eine widerstandslose Kapsel bildet einen vollkommenen Schirm. __ wL2 (R neben wL vernachlässigt). Der Restkraftfluß ist gegen den der abzuschirmenden Spule nur noch der RfwL 2 -te Teil. Je höher die Frequenz, um so besser die Abschirmung. Gleichstrommagnetfelder lassen sich durch Kupferhüllen überhaupt nicht abschirmen. 2. und 3. Frage: Wie verändert die Hülle Induktivität und Wirkwiderstand der Spule? Diese Fragen beantwortet der Rückwirkungswiderstand, den wir bereits berechnet haben und hinschreiben können.

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